loTbiUiiii поток массы, просто пропордпопа.тьны давлению. Поэтом.\ можно огран1ИП1Ться построением диаграммы, на готорой третий napaiMerp - давление, не фигурирует. По ям координат этой диаграммы удобнее откладывать логарифмы температуры и скорАстн.

На рис. 2-4 представлена .тиаграмма \Т--д.чя воз-Т\.ха где Т - температура и V - скорость. Так как эита.11ь-нпя Л - функция лишь температуры, то каждая горизонтальная Л11ння па диаграмме соответствует определенному значению h. Поэто.му рядом с шкалой температуры нанесена также писала энтальпии. На диаграмме проведете! следующие линии.

1. Ад и а б а г и ч ее ко е течение. Для адиабатического ycTanoBHBuieiocH движения чистого вещества, пропс-.ходящего без отдачи работы, а также без энергетических эффектов вследстаие действия сил тяжести, каниллярности, э.тектрических и магнитных, согласно первому закону термодинамики

+ . (2-11)

где g--ускорение силы тяжесги;

J-механический эквивачент тепла; Л,- энтальпия газа в заторможенном потоке (энтальпия торможения).

На диагра,мме в координатах Ig Г-Ig V построены кривые, соответствующие уравнению (2-11) при различных значениях Лп, которые получаются при пересечении этих кривых шка.ты энта.чьпшт, расположенной с левой стороны диаграммы. В этой области величины V очень ма,ты, и поэтому и Hq практически равны, т. е. левые части кривых пред-став.тяют собой горизонтальные прямые. По мере увеличения V кривые загибаются в1шз, так как при этом энтальпия заметно уменьшается. Величину скорости можно отсчитывать По логарифмическим шкалам снизу и сверху диаграммы. Б<;е кривые и.меют приблизительно одинаковую форхму. , тн би удельные теплоемкости газа были постоянны, то ривые были бы полностью подобны, отличаясь лишь смещением в направлении, параллельном линии T=VlgR. Они соответствуют кршым Фанно (Stodola, 1927) на диаграмме этальпия - энтропия Молье (Mollier) и будут в дальней-

2 иваться линиями энергии , няю Рть звука. Скорость звука в газе, иодчи-Щемся уравнению (2-10), зависит лишь от температуры,

Htit/г

ISO 200 m Ш

10 W

Phc. 2-4, Диаграмма igT -Igp для воздуха.

7000 tgoot

то тгооа ш

м/С£Н

n этому па диаграмме IgTlgV мож*1 поегроить линию, пответствующую скорости звука. Эта линия, построенная о данным газовы.х таблиц Кн-нэна и Кэя, на рис. 2-4 обо-начена как линия звука . Она почти прямая и была бы совершс прямой, если бы удельные теплоемкости не зависели от температуры.

Можно показать, что скорость звука а следующим образом зазиснт от температуры:

a=VliRT,

(2-12)

- отпонюние удельных тенлое.мкостей при темпера-гуре Т. Отношение действ]гтельной скорости движения к скорости звука называется критерием Маха

\Па = М.

(2-13)

[а piK. 2-Ь показано, каким образом можно найти кри-й М пепосрсдственио из диаграммы Ig Т-Ig V. Пусть

На piK. 2-5 показано, каки.м терий

точка .4 представляет собой некоторое состояние газа и расстояние ЛВ равно IgV-Ig а. Тогда гхтложив АВ на горизон-зонтальнон логарифмической шкале скоростей от точки, отмеченной 1 (или 10, 100 и т. д.). можно по шкале непосредственно определить значение критерия М (или соот-ветственю ЮМ, 100 М и т. д.). Отсюда ясно удобство применения логарифмической шка-1ы диаграммы. Нетрудно установить, в какую сторону нуж-

Fo откладывать величину ЛВ/так как линия звука разделяет диаграмму на две области: левую, дозвуковую (М< 1), правую, сверхзвуковую (М>1),

3. Л и и и я д а IB л е и и я. При установившемся движении в трубе из закона сохранения материи следует уравнение неразрывности

Рис. 2-5. Критерий ,Маха.

(2-14)

где а j,

ассовый расход; площадь поперечного сечения трубы.